By analysing 6.1 fb−1 of data collected at centre-of-mass energies between <InlineEquation ID="IEq3"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <msqrt> <mi>s</mi> </msqrt> <mo>=</mo> <mn>4.600</mn> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ \sqrt{s}=4.600 $</EquationSource> </InlineEquation> and 4.843 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider, we observe the decay <InlineEquation ID="IEq4"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi>n</mi> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ {\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta $</EquationSource> </InlineEquation> for the first time with a statistical significance of 9.5σ. The ratio of branching fractions <InlineEquation ID="IEq5"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi>n</mi> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </mrow> </mfenced> <mo>/</mo> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </mrow> </mfenced> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta \right)/\mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda {\pi}^{+}\eta \right) $</EquationSource> </InlineEquation> is measured to be 0.155 ± 0.031stat. ± 0.012syst. Taking the world average of <InlineEquation ID="IEq6"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </mrow> </mfenced> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda {\pi}^{+}\eta \right) $</EquationSource> </InlineEquation> as reference, the absolute branching fraction is calculated to be <InlineEquation ID="IEq7"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi>n</mi> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </mrow> </mfenced> <mo>=</mo> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <mn>2.94</mn> <mo>±</mo> <msub> <mn>0.59</mn> <mrow> <mtext>stat</mtext> <mo>.</mo> </mrow> </msub> <mo>±</mo> <msub> <mn>0.23</mn> <mrow> <mtext>syst</mtext> <mo>.</mo> </mrow> </msub> <mo>±</mo> <msub> <mn>0.13</mn> <mrow> <mi>ref</mi> <mo>.</mo> </mrow> </msub> </mrow> </mfenced> <mo>×</mo> <msup> <mn>10</mn> <mrow> <mo>−</mo> <mn>3</mn> </mrow> </msup> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta \right)=\left(2.94\pm {0.59}_{\mathrm{stat}.}\pm {0.23}_{\mathrm{syst}.}\pm {0.13}_{\mathrm{ref}.}\right)\times {10}^{-3} $</EquationSource> </InlineEquation>. The intermediate process <InlineEquation ID="IEq8"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi>n</mi> <msub> <mi>a</mi> <mn>0</mn> </msub> <msup> <mfenced close=")" open="("> <mn>980</mn> </mfenced> <mo>+</mo> </msup> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ {\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+} $</EquationSource> </InlineEquation> is also searched for in the π+η invariant mass spectrum. Since no significant signal is found, the upper limit on <InlineEquation ID="IEq9"> <EquationSource Format="MATHML"><math display="inline"> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msubsup> <mi mathvariant="normal">Λ</mi> <mi>c</mi> <mo>+</mo> </msubsup> <mo>→</mo> <mi>n</mi> <msub> <mi>a</mi> <mn>0</mn> </msub> <msup> <mfenced close=")" open="("> <mn>980</mn> </mfenced> <mo>+</mo> </msup> </mrow> </mfenced> <mo>×</mo> <mi mathvariant="script">B</mi> <mfenced close=")" open="("> <mrow> <msub> <mi>a</mi> <mn>0</mn> </msub> <msup> <mfenced close=")" open="("> <mn>980</mn> </mfenced> <mo>+</mo> </msup> <mo>→</mo> <msup> <mi>π</mi> <mo>+</mo> </msup> <mi>η</mi> </mrow> </mfenced> </math></EquationSource> <EquationSource Format="TEX">$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+}\right)\times \mathcal{B}\left({a}_0{(980)}^{+}\to {\pi}^{+}\eta \right) $</EquationSource> </InlineEquation> is set to 8.4 × 10−4 at 90% confidence level. A sophisticated deep learning approach using a Transformer-based architecture is employed to distinguish signals from prevalent hadronic backgrounds, complemented by thorough validation and systematic uncertainty quantification.

Observation of $ {\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta $ and search for $ {\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+} $

期刊论文
出版模式：

开放获取
发表日期：

2026年8月3日

查看全文

M. Ablikim,
M. N. Achasov,
P. Adlarson,
X. C. Ai,
C. S. Akondi,
R. Aliberti,
A. Amoroso,
Q. An,
Y. H. An,
Y. Bai,
O. Bakina,
Y. Ban,
H.-R. Bao,
X. L. Bao,
V. Batozskaya,
K. Begzsuren,
N. Berger,
M. Berlowski,
M. B. Bertani,
D. Bettoni,
F. Bianchi,
E. Bianco,
A. Bortone,
I. Boyko,
R. A. Briere,
A. Brueggemann,
H. Cai,
M. H. Cai,
X. Cai,
A. Calcaterra,
G. F. Cao,
N. Cao,
S. A. Cetin,
X. Y. Chai,
J. F. Chang,
T. T. Chang,
G. R. Che,
Y. Z. Che,
C. H. Chen,
Chao Chen,
G. Chen,
H. S. Chen,
H. Y. Chen,
M. L. Chen,
S. J. Chen,
S. M. Chen,
T. Chen,
W. Chen,
X. R. Chen,
X. T. Chen,
X. Y. Chen,
Y. B. Chen,
Y. Q. Chen,
Z. K. Chen,
J. Cheng,
L. N. Cheng,
S. K. Choi,
X. Chu,
G. Cibinetto,
F. Cossio,
J. Cottee-Meldrum,
H. L. Dai,
J. P. Dai,
X. C. Dai,
A. Dbeyssi,
R. E. de Boer,
D. Dedovich,
C. Q. Deng,
Z. Y. Deng,
A. Denig,
I. Denisenko,
M. Destefanis,
F. De Mori,
X. X. Ding,
Y. Ding,
Y. Ding,
Y. X. Ding,
J. Dong,
L. Y. Dong,
M. Y. Dong,
X. Dong,
M. C. Du,
S. X. Du,
S. X. Du,
X. L. Du,
Y. Q. Du,
Y. Y. Duan,
Z. H. Duan,
P. Egorov,
G. F. Fan,
J. J. Fan,
Y. H. Fan,
J. Fang,
J. Fang,
S. S. Fang,
W. X. Fang,
Y. Q. Fang,
L. Fava,
F. Feldbauer,
G. Felici,
C. Q. Feng,
J. H. Feng,
L. Feng,
Q. X. Feng,
Y. T. Feng,
M. Fritsch,
C. D. Fu,
J. L. Fu,
Y. W. Fu,
H. Gao,
Y. Gao,
Y. N. Gao,
Y. N. Gao,
Y. Y. Gao,
Z. Gao,
S. Garbolino,
I. Garzia,
L. Ge,
P. T. Ge,
Z. W. Ge,
C. Geng,
E. M. Gersabeck,
A. Gilman,
K. Goetzen,
J. Gollub,
J. B. Gong,
J. D. Gong,
L. Gong,
W. X. Gong,
W. Gradl,
S. Gramigna,
M. Greco,
M. D. Gu,
M. H. Gu,
C. Y. Guan,
A. Q. Guo,
J. N. Guo,
L. B. Guo,
M. J. Guo,
R. P. Guo,
X. Guo,
Y. P. Guo,
Z. Guo,
A. Guskov,
J. Gutierrez,
J. Y. Han,
T. T. Han,
X. Han,
F. Hanisch,
K. D. Hao,
X. Q. Hao,
F. A. Harris,
C. Z. He,
K. K. He,
K. L. He,
F. H. Heinsius,
C. H. Heinz,
Y. K. Heng,
C. Herold,
P. C. Hong,
G. Y. Hou,
X. T. Hou,
Y. R. Hou,
Z. L. Hou,
H. M. Hu,
J. F. Hu,
Q. P. Hu,
S. L. Hu,
T. Hu,
Y. Hu,
Y. X. Hu,
Z. M. Hu,
G. S. Huang,
K. X. Huang,
L. Q. Huang,
P. Huang,
X. T. Huang,
Y. P. Huang,
Y. S. Huang,
T. Hussain,
N. Hüsken,
N. in der Wiesche,
J. Jackson,
Q. Ji,
Q. P. Ji,
W. Ji,
X. B. Ji,
X. L. Ji,
L. K. Jia,
X. Q. Jia,
Z. K. Jia,
D. Jiang,
H. B. Jiang,
P. C. Jiang,
S. J. Jiang,
X. S. Jiang,
Y. Jiang,
J. B. Jiao,
J. K. Jiao,
Z. Jiao,
L. C. L. Jin,
S. Jin,
Y. Jin,
M. Q. Jing,
X. M. Jing,
T. Johansson,
S. Kabana,
X. L. Kang,
X. S. Kang,
B. C. Ke,
V. Khachatryan,
A. Khoukaz,
O. B. Kolcu,
B. Kopf,
L. Kröger,
L. Krümmel,
Y. Y. Kuang,
M. Kuessner,
X. Kui,
N. Kumar,
A. Kupsc,
W. Kühn,
Q. Lan,
W. N. Lan,
T. T. Lei,
M. Lellmann,
T. Lenz,
C. Li,
C. Li,
C. H. Li,
C. K. Li,
C. K. Li,
D. M. Li,
F. Li,
G. Li,
H. B. Li,
H. J. Li,
H. L. Li,
H. N. Li,
H. P. Li,
Hui Li,
J. S. Li,
J. W. Li,
K. Li,
K. L. Li,
L. J. Li,
Lei Li,
M. H. Li,
M. R. Li,
P. L. Li,
P. R. Li,
Q. M. Li,
Q. X. Li,
R. Li,
S. Li,
S. X. Li,
S. Y. Li,
Shanshan Li,
T. Li,
T. Y. Li,
W. D. Li,
W. G. Li,
X. Li,
X. H. Li,
X. K. Li,
X. L. Li,
X. Y. Li,
X. Z. Li,
Y. Li,
Y. G. Li,
Y. P. Li,
Z. H. Li,
Z. J. Li,
Z. L. Li,
Z. X. Li,
Z. Y. Li,
C. Liang,
H. Liang,
Y. F. Liang,
Y. T. Liang,
G. R. Liao,
L. B. Liao,
M. H. Liao,
Y. P. Liao,
J. Libby,
A. Limphirat,
C. C. Lin,
D. X. Lin,
T. Lin,
B. J. Liu,
B. X. Liu,
C. Liu,
C. X. Liu,
F. Liu,
F. H. Liu,
Feng Liu,
G. M. Liu,
H. Liu,
H. B. Liu,
H. M. Liu,
Huihui Liu,
J. B. Liu,
J. J. Liu,
K. Liu,
K. Liu,
K. Y. Liu,
Ke Liu,
L. Liu,
L. C. Liu,
Lu Liu,
M. H. Liu,
P. L. Liu,
Q. Liu,
S. B. Liu,
T. Liu,
W. M. Liu,
W. T. Liu,
X. Liu,
X. K. Liu,
X. L. Liu,
X. P. Liu,
X. Y. Liu,
Y. Liu,
Y. Liu,
Y. B. Liu,
Z. A. Liu,
Z. D. Liu,
Z. L. Liu,
Z. Q. Liu,
Z. Y. Liu,
X. C. Lou,
H. J. Lu,
J. G. Lu,
X. L. Lu,
Y. Lu,
Y. H. Lu,
Y. P. Lu,
Z. H. Lu,
C. L. Luo,
J. R. Luo,
J. S. Luo,
M. X. Luo,
T. Luo,
X. L. Luo,
Z. Y. Lv,
X. R. Lyu,
Y. F. Lyu,
Y. H. Lyu,
F. C. Ma,
H. L. Ma,
Heng Ma,
J. L. Ma,
L. L. Ma,
L. R. Ma,
Q. M. Ma,
R. Q. Ma,
R. Y. Ma,
T. Ma,
X. T. Ma,
X. Y. Ma,
Y. M. Ma,
F. E. Maas,
I. MacKay,
M. Maggiora,
S. Malde,
Q. A. Malik,
H. X. Mao,
Y. J. Mao,
Z. P. Mao,
S. Marcello,
A. Marshall,
F. M. Melendi,
Y. H. Meng,
Z. X. Meng,
G. Mezzadri,
H. Miao,
T. J. Min,
R. E. Mitchell,
X. H. Mo,
B. Moses,
N. Yu. Muchnoi,
J. Muskalla,
Y. Nefedov,
F. Nerling,
H. Neuwirth,
Z. Ning,
S. Nisar,
Q. L. Niu,
W. D. Niu,
Y. Niu,
C. Normand,
S. L. Olsen,
Q. Ouyang,
S. Pacetti,
X. Pan,
Y. Pan,
A. Pathak,
Y. P. Pei,
M. Pelizaeus,
G. L. Peng,
H. P. Peng,
X. J. Peng,
Y. Y. Peng,
K. Peters,
K. Petridis,
J. L. Ping,
R. G. Ping,
S. Plura,
V. Prasad,
F. Z. Qi,
H. R. Qi,
M. Qi,
S. Qian,
W. B. Qian,
C. F. Qiao,
J. H. Qiao,
J. J. Qin,
J. L. Qin,
L. Q. Qin,
L. Y. Qin,
P. B. Qin,
X. P. Qin,
X. S. Qin,
Z. H. Qin,
J. F. Qiu,
Z. H. Qu,
J. Rademacker,
C. F. Redmer,
A. Rivetti,
M. Rolo,
G. Rong,
S. S. Rong,
F. Rosini,
Ch. Rosner,
M. Q. Ruan,
N. Salone,
A. Sarantsev,
Y. Schelhaas,
K. Schoenning,
M. Scodeggio,
W. Shan,
X. Y. Shan,
Z. J. Shang,
J. F. Shangguan,
L. G. Shao,
M. Shao,
C. P. Shen,
H. F. Shen,
W. H. Shen,
X. Y. Shen,
B. A. Shi,
H. Shi,
J. L. Shi,
J. Y. Shi,
M. H. Shi,
S. Y. Shi,
X. Shi,
H. L. Song,
J. J. Song,
M. H. Song,
T. Z. Song,
W. M. Song,
Y. X. Song,
Zirong Song,
S. Sosio,
S. Spataro,
S. Stansilaus,
F. Stieler,
M. Stolte,
S. S Su,
G. B. Sun,
G. X. Sun,
H. Sun,
H. K. Sun,
J. F. Sun,
K. Sun,
L. Sun,
R. Sun,
S. S. Sun,
T. Sun,
W. Y. Sun,
Y. C. Sun,
Y. H. Sun,
Y. J. Sun,
Y. Z. Sun,
Z. Q. Sun,
Z. T. Sun,
H. Tabaharizato,
C. J. Tang,
G. Y. Tang,
J. Tang,
J. J. Tang,
L. F. Tang,
Y. A. Tang,
L. Y. Tao,
M. Tat,
J. X. Teng,
J. Y. Tian,
W. H. Tian,
Y. Tian,
Z. F. Tian,
I. Uman,
E. van der Smagt,
B. Wang,
B. Wang,
Bo Wang,
C. Wang,
C. Wang,
Cong Wang,
D. Y. Wang,
H. J. Wang,
H. R. Wang,
J. Wang,
J. J. Wang,
J. P. Wang,
K. Wang,
L. L. Wang,
L. W. Wang,
M. Wang,
M. Wang,
N. Y. Wang,
S. Wang,
Shun Wang,
T. Wang,
T. J. Wang,
W. Wang,
W. P. Wang,
X. F. Wang,
X. L. Wang,
X. N. Wang,
Xin Wang,
Y. Wang,
Y. D. Wang,
Y. F. Wang,
Y. H. Wang,
Y. J. Wang,
Y. L. Wang,
Y. N. Wang,
Y. N. Wang,
Yaqian Wang,
Yi Wang,
Yuan Wang,
Z. Wang,
Z. Wang,
Z. L. Wang,
Z. Q. Wang,
Z. Y. Wang,
Ziyi Wang,
D. Wei,
D. J. Wei,
D. H. Wei,
H. R. Wei,
F. Weidner,
S. P. Wen,
U. Wiedner,
G. Wilkinson,
M. Wolke,
J. F. Wu,
L. H. Wu,
L. J. Wu,
Lianjie Wu,
S. G. Wu,
S. M. Wu,
X. W. Wu,
Z. Wu,
H. L. Xia,
L. Xia,
B. H. Xiang,
D. Xiao,
G. Y. Xiao,
H. Xiao,
Y. L. Xiao,
Z. J. Xiao,
C. Xie,
K. J. Xie,
Y. Xie,
Y. G. Xie,
Y. H. Xie,
Z. P. Xie,
T. Y. Xing,
D. B. Xiong,
C. J. Xu,
G. F. Xu,
H. Y. Xu,
M. Xu,
Q. J. Xu,
Q. N. Xu,
T. D. Xu,
X. P. Xu,
Y. Xu,
Y. C. Xu,
Z. S. Xu,
F. Yan,
L. Yan,
W. B. Yan,
W. C. Yan,
W. H. Yan,
W. P. Yan,
X. Q. Yan,
Y. Y. Yan,
H. J. Yang,
H. L. Yang,
H. X. Yang,
J. H. Yang,
R. J. Yang,
X. Y. Yang,
Y. Yang,
Y. H. Yang,
Y. H. Yang,
Y. M. Yang,
Y. Q. Yang,
Y. Z. Yang,
Z. Y. Yang,
Z. P. Yao,
M. Ye,
M. H. Ye,
Z. J. Ye,
Junhao Yin,
Z. Y. You,
B. X. Yu,
C. X. Yu,
G. Yu,
J. S. Yu,
L. W. Yu,
T. Yu,
X. D. Yu,
Y. C. Yu,
Y. C. Yu,
C. Z. Yuan,
H. Yuan,
J. Yuan,
J. Yuan,
L. Yuan,
M. K. Yuan,
S. H. Yuan,
Y. Yuan,
C. X. Yue,
Ying Yue,
A. A. Zafar,
F. R. Zeng,
S. H. Zeng,
X. Zeng,
Y. J. Zeng,
Y. J. Zeng,
Y. C. Zhai,
Y. H. Zhan,
S. N. Zhang,
B. L. Zhang,
B. X. Zhang,
D. H. Zhang,
G. Y. Zhang,
G. Y. Zhang,
H. Zhang,
H. Zhang,
H. C. Zhang,
H. H. Zhang,
H. Q. Zhang,
H. R. Zhang,
H. Y. Zhang,
J. Zhang,
J. J. Zhang,
J. L. Zhang,
J. Q. Zhang,
J. S. Zhang,
J. W. Zhang,
J. X. Zhang,
J. Y. Zhang,
J. Y. Zhang,
J. Z. Zhang,
Jianyu Zhang,
Jin Zhang,
L. M. Zhang,
Lei Zhang,
N. Zhang,
P. Zhang,
Q. Zhang,
Q. Y. Zhang,
Q. Z. Zhang,
R. Y. Zhang,
S. H. Zhang,
Shulei Zhang,
X. M. Zhang,
X. Y. Zhang,
Y. Zhang,
Y. Zhang,
Y. T. Zhang,
Y. H. Zhang,
Y. P. Zhang,
Z. D. Zhang,
Z. H. Zhang,
Z. L. Zhang,
Z. L. Zhang,
Z. X. Zhang,
Z. Y. Zhang,
Z. Y. Zhang,
Z. Y. Zhang,
Zh. Zh. Zhang,
G. Zhao,
J.-P. Zhao,
J. Y. Zhao,
J. Z. Zhao,
L. Zhao,
L. Zhao,
M. G. Zhao,
R. P. Zhao,
S. J. Zhao,
Y. B. Zhao,
Y. L. Zhao,
Y. P. Zhao,
Y. X. Zhao,
Z. G. Zhao,
A. Zhemchugov,
B. Zheng,
B. M. Zheng,
J. P. Zheng,
W. J. Zheng,
W. Q. Zheng,
X. R. Zheng,
Y. H. Zheng,
B. Zhong,
C. Zhong,
H. Zhou,
J. Q. Zhou,
S. Zhou,
X. Zhou,
X. K. Zhou,
X. R. Zhou,
X. Y. Zhou,
Y. X. Zhou,
Y. Z. Zhou,
A. N. Zhu,
J. Zhu,
K. Zhu,
K. J. Zhu,
K. S. Zhu,
L. X. Zhu,
Lin Zhu,
S. H. Zhu,
T. J. Zhu,
W. D. Zhu,
W. J. Zhu,
W. Z. Zhu,
Y. C. Zhu,
Z. A. Zhu,
X. Y. Zhuang,
J. H. Zou

摘要

By analysing 6.1 fb⁻¹ of data collected at centre-of-mass energies between $\sqrt{s} = 4.600$ $ \sqrt{s}=4.600 $ and 4.843 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider, we observe the decay $Λ_{c}^{+} \to n π^{+} η$ $ {\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta $ for the first time with a statistical significance of 9.5σ. The ratio of branching fractions $B (Λ_{c}^{+} \to n π^{+} η) / B (Λ_{c}^{+} \to Λ π^{+} η)$ $ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta \right)/\mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda {\pi}^{+}\eta \right) $ is measured to be 0.155 ± 0.031_stat. ± 0.012_syst. Taking the world average of $B (Λ_{c}^{+} \to Λ π^{+} η)$ $ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda {\pi}^{+}\eta \right) $ as reference, the absolute branching fraction is calculated to be $B (Λ_{c}^{+} \to n π^{+} η) = (2.94 \pm {0.59}_{stat .} \pm {0.23}_{syst .} \pm {0.13}_{ref .}) \times 10^{- 3}$ $ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta \right)=\left(2.94\pm {0.59}_{\mathrm{stat}.}\pm {0.23}_{\mathrm{syst}.}\pm {0.13}_{\mathrm{ref}.}\right)\times {10}^{-3} $ . The intermediate process $Λ_{c}^{+} \to n a_{0} {(980)}^{+}$ $ {\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+} $ is also searched for in the π⁺η invariant mass spectrum. Since no significant signal is found, the upper limit on $B (Λ_{c}^{+} \to n a_{0} {(980)}^{+}) \times B (a_{0} {(980)}^{+} \to π^{+} η)$ $ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+}\right)\times \mathcal{B}\left({a}_0{(980)}^{+}\to {\pi}^{+}\eta \right) $ is set to 8.4 × 10⁻⁴ at 90% confidence level. A sophisticated deep learning approach using a Transformer-based architecture is employed to distinguish signals from prevalent hadronic backgrounds, complemented by thorough validation and systematic uncertainty quantification.

Observation of \( {\Lambda}_c^{+}\to n{\pi}^{+}\eta \) and search for \( {\Lambda}_c^{+}\to n{a}_0{(980)}^{+} \)

摘要